Трансмиссии, страница 6

Разделы:

Главная

Контакты

Яндекс.Метрика


Рассмотрим теперь электрические силовые потоки. Представим к виде некоторого электрического «тела» проводник (рис. 1.2, а), находящийся по концам под потенциалами ср! и ф2. По проводнику течет ток силой [i1]=[i2]=i. Вокруг проводника создается электромагнитное поле. Примем потенциалы в качестве абсолютных скоростных факторов электрического силового потока, а силу тока i — в качестве его силового фактора. Допустим, что проводник обладает только индуктивностью и не обладает емкостью. Тогда электромагнитное поле будет полем чисто магнитным. Магнитное поле имеет параллельную связь с током. Если воспользоваться механической аналогией, то магнитное поле можно представить как упругое тело, а ток — как механическую силу, деформирующую это тело. Допустим теперь, что имеется электрический заряд с потенциалом f, расположенный в идеальном диэлектрике (рис. 1.2, б). К заряду извне по проводу (или другим путем) подводятся новые заряды. Вокруг заряда, как и вокруг тока, образуется электромагнитное поле. Если потенциал изменяется во времени, то поле будет электрическое. Так как мы приняли потенциал в качестве скоростного фактора, то электрическое поле можно сравнивать с инерционным телом. В качестве силы инерции здесь следует принять ток смещения icm.

Ток смещения уравновешивается с действующим током i (с током переноса зарядов). Преобразование силового потока простое и происходит в разветвляющей узловой точке. Можно взять два заряда, к каждому из которых подводятся новые заряды, тогда взаимодействие электрических полей этих зарядов будет описываться схемой, представленной на рис. 1-2 в, т. е. емкостной кинетической узловой точкой. Эта точка имеет такой же вид, как и кинетическая точка, представленная на рис. 1.1, в. Здесь, однако, внутренний инерционный поток (ток смещения) является последовательным потоком с потоками переноса зарядов i. Заметим, что как едино упруго-инерционное материальное тело, так едино и электромагнитное поле. В рассмотренном выше примере разветвляющая точка имела два полупотока. В общем случае разветвляющая точка представляет собой узел, к которому может подводиться сколько угодно однотипных потоков. Кинетическая точка, наоборот, всегда имеет только два потока, один из которых является основным, а другой — потоком преобразования. Преобразование потоков в кинетической точке происходит за счет изменения скоростных факторов полупотоков, т. е.

Следующая страница Предыдущая страница К Содержанию

Наши партнеры:

Ne-redis©. Все права защищены